Q Oscillatori Deformate Forex

q oscillatori - deformed e D-brane su conifold Si studiano l'algebra q oscillatore - deformed agendo sulle funzioni d'onda di non-compatte D-brane nella stringa topologica su conifold. Troviamo che la curva B-modello di specchio di conifold appare dal rapporto di commutazione dei q - deformed oscillatori. 1. Introduzione La stringa topologica è un parco giochi interessante studiare la dualità gaugestring tramite la transizione geometrica 1. 2 xA0andxA03. E 'anche interessante studiare come la geometria dello spazio di destinazione viene quantizzato in questo contesto. Recentemente, si comprende che il lato A-modello è descritto da un modello statistico di cristallo di fusione 4 xA0andxA05. mentre il lato B-modello è riformulato come modelli di matrice 6 xA0andxA07. In entrambi i casi, una curva spettrale appare sia come forma limite del cristallo fuso o dall'equazione ciclo di modello a matrice. Si prevede che la curva spettrale deve essere considerato come un ldquoquantum Riemann surfacerdquo nel senso che le coordinate di questa curva diventare non-commutativo alla stringa finita accoppiamento g s g s. Si sostiene che il linguaggio naturale per affrontare questo fenomeno è il D - module 8 xA0andxA09. In questa lettera, studiamo la struttura algebrica non commutativa nel lato B-modello di specchio della stringa topologica sulla risolto conifold O (minus1) oplusO (minus1) rarrP 1 O (meno 1) oplus O (meno 1) RARR P 1. Come notato in 10. c'è un oscillatore - deformed sottostante q (o, q - oscillator in breve) struttura in funzione d'onda di non-compatte D-brane su conifold. Studiamo la rappresentazione di - oscillators Q in termini di coordinate non commutativa e dimostrare che la curva specchio della conifold appare dal rapporto di commutazione dei - oscillators q. Questa lettera è organizzato come segue. Nella Sezione 2. costruiamo la q xA0 - oscillators A plusmn A plusmn agendo sulle funzioni d'onda D-brane in termini di variabili che obbediscono la commutazione relazione p, XG s p. x g s. Nella Sezione 3. mostriamo che la relazione di commutazione di q xA0 - oscillators A plusmn Un plusmn non è altro che la curva specchio della conifold risolto. Nella Sezione 4. rivisitiamo il calcolo della funzione di partizione della teoria ChernndashSimons utilizzando i - oscillators q. Concludiamo nella sezione 5 con discussion. q oscillatori - deformed e D-brane su conifold studiamo la algebra q oscillatore - deformed agendo sulle funzioni d'onda di non-compatte D-brane nella stringa topologica su conifold. Troviamo che la curva B-modello di specchio di conifold appare dal rapporto di commutazione dei q - deformed oscillatori. 1. Introduzione La stringa topologica è un parco giochi interessante studiare la dualità gaugestring tramite la transizione geometrica 1. 2 xA0andxA03. E 'anche interessante studiare come la geometria dello spazio di destinazione viene quantizzato in questo contesto. Recentemente, si comprende che il lato A-modello è descritto da un modello statistico di cristallo di fusione 4 xA0andxA05. mentre il lato B-modello è riformulato come modelli di matrice 6 xA0andxA07. In entrambi i casi, una curva spettrale appare sia come forma limite del cristallo fuso o dall'equazione ciclo di modello a matrice. Si prevede che la curva spettrale deve essere considerato come un ldquoquantum Riemann surfacerdquo nel senso che le coordinate di questa curva diventare non-commutativo alla stringa finita accoppiamento g s g s. Si sostiene che il linguaggio naturale per affrontare questo fenomeno è il D - module 8 xA0andxA09. In questa lettera, studiamo la struttura algebrica non commutativa nel lato B-modello di specchio della stringa topologica sulla risolto conifold O (minus1) oplusO (minus1) rarrP 1 O (meno 1) oplus O (meno 1) RARR P 1. Come notato in 10. c'è un oscillatore - deformed sottostante q (o, q - oscillator in breve) struttura in funzione d'onda di non-compatte D-brane su conifold. Studiamo la rappresentazione di - oscillators Q in termini di coordinate non commutativa e dimostrare che la curva specchio della conifold appare dal rapporto di commutazione dei - oscillators q. Questa lettera è organizzato come segue. Nella Sezione 2. costruiamo la q xA0 - oscillators A plusmn A plusmn agendo sulle funzioni d'onda D-brane in termini di variabili che obbediscono la commutazione relazione p, XG s p. x g s. Nella Sezione 3. mostriamo che la relazione di commutazione di q xA0 - oscillators A plusmn Un plusmn non è altro che la curva specchio della conifold risolto. Nella Sezione 4. rivisitiamo il calcolo della funzione di partizione della teoria ChernndashSimons utilizzando i - oscillators q. Concludiamo nella sezione 5 con la discussione.